不是因为有多惊艳。

而是他突然意识到……

这小子不是在做这道题。

他是在“重新发现”这道题背後的结构。

换句话说，他可能根本就没系统学过指标定理的标准证明，所以他压根不知道教科书上是怎麽处理这一步的。

他只能靠着手里现成的工具，从头把这条路自己走出来。

结果呢……

他走出来的这条路，比教科书上的那条路要短。

周启峰在心里默默地把李东和自己的那条思路做了个对比。

自己的是：纤维丛、联络、陈类……，一层一层搭上去，稳是稳，但复杂得让人头皮发麻。

说人话就是比较蠢萌蠢萌的……

而李东这边呢……

从热核出发，一路顺水推舟，直接从分析侧滑到了拓扑侧，中间只用了两个辅助引理。

哪一条更漂亮？

周启峰是一个搞学术的人，他不会因为自己熟悉哪一条就说哪一条漂亮。

他会老老实实地承认，李东的这条路更漂亮，也更有灵性。

“这思路很不错……”

他下意识的想摸一支新的烟，但伸到一半又停住了。

他不想在看这份稿子的时候分神。

於是他继续往下翻。

……

第三问是他自己的主场。

重整化。

量子场论里这一块的水有多深，他比谁都清楚。

要把adler-bardeen定理讲明白，也就要说清楚“为什麽手征反常的系数在所有微扰阶都精确成立”。

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你不但要对单圈精确这个结论本身有感觉，你还得能从重整化群流的结构上给出一个让人信服的论证。

这是一道既考数学、又考物理直觉、还考对整个量子场论框架全局理解的题。

周启峰原本以为李东如果真能把前两问写完，第三问大概率也会写得比较虚。

无非就是从一些教材里摘一点对话式的论述，然後加一些因此可以看到、显然之类的万金油词。

结果……

他上来就写了一句话：

“反常的本质，是路径积分测度在手征变换下产生的非平凡雅可比行列式，它的来源是几何的，而非动力学的。”

然後他从这句话出发，做了一个看起来非常大胆的切入……

他把反常系数的来源从动力学层面彻底剥离，挪到了测度的几何层面。

他接下来做的所有推导，都是围绕这一句话展开的。

既然反常系数是几何的产物，那它就必然和那个被指标定理保护住的整数拓扑不变量捆绑在一起。

而整数拓扑不变量是在连续形变下不能被改变的。

那麽……
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